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假设同位旋守恒，一个cc\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$c\bar{c}$$\end{document}矢量介子衰变到Lambda Sigma0+c.c.\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$\Lambda \bar{\Sigma }<^>0+\mathrm{c.c.}$$\end{document}末态的过程是纯电磁的。在最低阶近似下，cc\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$c\bar{c}$$\end{document}矢量介子首先转化为一个虚光子，然后产生Lambda Sigma0+c.c.\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$\Lambda \bar{\Sigma }<^>0+\mathrm{c.c.}$$\end{document}末态。此外，这种机制，即虚光子与Lambda Sigma0+c.c.\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$\Lambda \bar{\Sigma }<^>0+\mathrm{c.c.}$$\end{document}耦合，是在玻恩近似下反应e+e-->Lambda Sigma0+c.c.\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$e<^>+e<^>-\rightarrow \Lambda \bar{\Sigma }<^>0+\mathrm{c.c.}$$\end{document}的唯一中间过程。因此，在cc\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$c\bar{c}$$\end{document}质量下，cc->Lambda Sigma0+c.c.\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$c\bar{c}\rightarrow \Lambda \bar{\Sigma }<^>0+\mathrm{c.c.}$$\end{document}和e+e-->Lambda Sigma0+c.c.\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$e<^>+e<^>-\rightarrow \Lambda \bar{\Sigma }<^>0+\mathrm{c.c. }$$\end{document}过程振幅的任何显著差异都必须归因于cc\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$c\bar{c}$$\end{document}衰变中的同位旋破坏贡献。在Ferroli等人（Eur Phys J C 80: 903, 2020）中，我们研究了psi(2S)\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$\psi (2S)$$\end{document}矢量介子衰变到Lambda Sigma0+c.c.\documentclass[12pt]{minimal} \usepackage{amsmath} \usepackage{wasysym} \usepackage{amsfonts} \usepackage{amssymb} \usepackage{amsbsy} \usepackage{mathrsfs} \usepackage{upgreek} \setlength{\oddsidemargin}{-69pt} \begin{document}$$\Lambda \bar{\Sigma }<^>0+\mathrm{c.c.}$$\end{document}，根据2018年《粒子物理评论》第18版中公布的较大分支比BR18(psi(2S)->Lambda Sigma0+c.c.)=(1.23 +/- 0.24)x10-5（Tanabashi et al. in Phys Rev D 98: 030001, 2018），我们断言要么存在显著的同位旋破坏贡献，要么（次要地）唯一可用数据的可靠性不完全。无论如何，我们提出了新的测量方案。显然，我们的第二种假设——被认为是较不严重的假设——是正确的，因为2024年《粒子物理评论》第24版中公布的分支比（Navas et al. in Phys Rev D 110: 030001, 2024）为BR(psi(2S)->Lambda Sigma0+c.c.)=(1.6 +/- 0.7)x10-6，比之前低七倍以上，误差从约20%增加到约45%。
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